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BASES D'UNE THÉORIE MECANIQUE DE L'ÉLECTRICITÉ BASES D'UNE THÉORIE MÉCANIQUE DE LELECTRICITÉ
se servir des aimants équivalents aux circuits élémentaires. La règle est ^,y,z) de projeter (fig. 38) le petit aimant sur la ligne qui joint le point considéré (x,y, z) au petit aimant ; la pro^ jection a pour valeur idw (la, -f- tn$ + })•;) , et le vecteur M dérive d'un potentiel dont la valeur, en (x, y z) est FIG .
38.
idui r2
lia
VI)
est proportionnel Le magnétisme induit en à Mj. Il pourra induire à son tour du magnétisme en x.,. y.,, z 2 , et ainsi de suite. Le magnétisme induit en un point quelconque a pour origine un courant réel. Les valeurs successives des composantes du magnétisme induit seront, à un coefficient constant près, . , d /le. + lato — I dx d_ d ha +
■ r-
m$ + V.
dy\
A ( .j d iCito -jdx
dy
id<j
d dz
d
J
fi d
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d
I '„
d
-L «
d
d
( **Tx^
■■* d~z
\(
d
,
\
){*<rr-ï-- )
dx
et ainsi de suite. Si on introduit, les composantes (A, B, C), obtenues finalement, dans l'expression de ik §ik , relative à un courant ik enveloppant un contour dm (fig. 38 dis], on trouve un /, d d d \ (ko. ■B0- ■C terme i k du) k l +m r)-sSi on ( dx dy^'dz remplace A, B, C par sa valeur en fonction (AJ^C) de idtù, cette expression est entièrement v symétrique en ik et i\ on trouverait le même ternie dans en partant de ik comme courant inducteur avec inductions successives suivant le même polygone. 0 n t ro u v e don c bi e n les mêmes termes eu i{ik dans
(Lm^) FIG.
33 bis.
et i,0 ik .
3T
l 4- m,3 + p-f ( ±z
s'identifiant avec — > la formule de l'induction
il
dz \
puis
667
puis :
deviendra : | y
d
\(
'^dy- +" * dz) { ' I
UA
-
f
2
(E - Ri) dt = dh.
)
C'est la propriété bien connue du flux de force magnétique. Pour la formation de les courants fictifs interviennent, comme les courants réels; ils jouent donc, au point de vue des courants induits, le môme rôle que des courants réels. Pour le calcul des forces appliquées, remarquons qu'on Tome JX, 1906.
.
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