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THÉORIE DES MACHINES A FROID.
THÉORIE DES MACHINES A FROID.
On refroidit le gaz dans le condenseur sous pression constante. Le volume V, devient V; au moment où la température devient Ti; puis le gaz se liquéfie.
P, BTCP
On a:
1 = V'
et la quantité de chaleur enlevée par le condenseur est : Qi
La quantité de chaleur négative disponible Q est : (104)
Q = M2- 9'1)
et l'on a: Q, Q
2-42)
On peut vérifier l'égalité Q,
= cp(T
On a donc
AC
T2)
Cette équation s'applique à la vapeur surchauffée à partir de son point de saturation. Elle s'applique encore au point de saturation ; on a donc AC
(r1
PU),
(io6)
-u 0=
AB
(Pv
Povo)+ (-1= AB
n
C(Pn-11).
),2).
Si l'on avait
Q = At; ou AC
cette équation deviendrait
U =Uo Reportons-nous en effet à l'équation fondamentale dQ = AdU
AU + APv,
ce qui vérifie l'égalité Q, Q L'équation (i o5) peut s'écrire :
Q = m(i x)r, Q, Q =--mcp(T,
X
X', X1= cp(T', T2)
mx,r, = m(q- (h).
ou
On a d'ailleurs, par définition,
à 1° est égale à la chaleur interne AU augmentée de l'équivalent thermique du travail extérieur de la vaporisation et de la dilatation.
o,00i m
a étant la densité du liquide supposée constante. On fait passer ensuite ce liquide dans le réfrigérant sans lui faire produire de travail moteur. La quantité mx, de gaz qui se vaporise pendant que la pression passe de P1 à p, et la température de T; à T, est, d'après l'équation (84),
011
P;). (io5)
équation qui exprime que la chaleur totale de la vapeur
Le volume occupé par le liquide est :
v, =
dC,
i) B(T,T,)+ C (1n-1-)
(105)
mcp (T,
mPdv =
mdU
et par suite,
U,U2=
BT,
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o, il vient
et faisons dQ
APdv
(Pv
Poo).
Sous cette forme, elle exprime la loi de M. Hirn sur les vapeurs surchauffées, ainsi conçue : à partir du point de con-