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THÉORIE DES MACHINES A FROID.
THÉORIE DES MACHINES A FROID.
pression constante, que nous supposerons constante et qui est connue. On a donc :
et elle serait semblable à celle qui représente la courbe
c dt
Y
cp =_- P
adiabatique des gaz permanents. L'équation (94) donne le travail de la compression :
(i
A (W,
pdv = do=
et, en vertu de l'équation (92), BT
X=
p
d'où
c
AB
et enfin, ne
vdp +
e
C' dd (93)
Pour avoir l'équation de la courbe adiabatique il faut faire dQ o. On a alors :
i)
(7_:PB
dpv
pdv
(-À-"BP
- i)Cp"-idp
o.
(94)
Introduisant la valeur de T tirée de l'équation (86), il
vient :
dt
dp
AB Tp ou enfin
et en intégrant AB
T \n
/T
(p"-p) (98)
p7o,"
72C, (1.-;T-0)
(99)
s 29. Nous pourrons maintenant établir les équations relatives à la compression du gaz liquéfiable dans le cy-
lindre. Un poids in de gaz occupant le volumeV, à la. température T, et sous la pression P, est comprimé jusqu'à ce qu'il atteigne la pression P, du condenseur. La température T, à la fin de la compression sera donnée par l'équation (95) , AB
T,
T.
(Pe
(ioo)
p
U'o )
PO
(95)
AB
pv =BT o (12-)cP Po
AB
constante,
et le travail de la compression, y compris celui du refoulement, sera Cr
mCP
AB
AB
(PiVi
P2V2)
n ncp
ou(T,T2)
!
A
(96)
était égal à n, comme l'admet M. Zeuner pour la vapeur d'eau surchauffée, cette équation deviendrait pvk
) B(TTo) + C
Cpn-ldp,
C(p"---e), '97)
(-A-L%
1- -ir
const.
équation analogue à l'équation (4) que nous avons trouvée pour l'air. Remplaçant T par cette valeur dans l'équation (86), il vient finalement pour l'équation de la courbe adiabatique
Si
-eBP
i)B(TTo)+C (i
s
(pdv + vdp)
dpv +
(Pv Povo)
ou encore g = (-LeAB
d()=2 A
cp
G=
fi)
nCpn-i)
(v
177
ni est donné par l'équation m
Le volume final
P,V, BT,
V, =
TomE XIV, 1878.
=
v, 2124-
P., BT, . wro
0,00
CP?
(102)